ТЕМАТИЧЕСКИЕ СТАТЬИ

Кванты и атомы
(классическая альтернатива)

Введение

1. Характер свободного движения частицы

2. Энергия частицы и силового поля

3. Тормозное излучение электрона

4. Реакция излучения и соотношение неопределённости

5. Модель атома водорода

6. Излучение атома

7. Волновые уравнения Шредингера

8. Проблема квантовых корреляций и телепортации

ТЕМАТИЧЕСКИЕ СТАТЬИ

Кванты и атомы
(классическая альтернатива)

Введение

1. Характер свободного движения частицы

2. Энергия частицы и силового поля

3. Тормозное излучение электрона

4. Реакция излучения и соотношение неопределённости

5. Модель атома водорода

6. Излучение атома

7. Волновые уравнения Шредингера

8. Проблема квантовых корреляций и телепортации

[Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив]

1. Характер свободного движения частицы

Обобщённое уравнение динамики Лоренца-Ньютона, помимо ньютоновой силы инерции материальной частицы, учитывает её упругое взаимодействие с собственным силовым или физическим полем, приводящее к движению свободной частицы по винтовой траектории:
(1)    [u/c, K] + mdu/dt = 0.
Здесь K — модуль упругости (жёсткость) силового поля частицы, u/c — относительная или релятивистская его деформация, u — скорость частицы, c — скорость распространения деформаций (света) в пустоте, m — масса частицы, du/dt — ускорение движения частицы.

Уравнение (1) можно представить также в следующей комплексной форме:
(2)    [iK, iu/c] + mdu/dt = 0,

где умножение на мнимую единицу i физически означает поворот вектора на угол 90 градусов в направлении движения. Схема сил, действующих на свободную частицу согласно уравнениям (1) и (2), изображена на рис. 1. Здесь сложное пространственное движение частицы по винтовой траектории представлено в виде комбинации двух простых движений с взаимно перпендикулярными и одинаковыми по модулю векторами скорости: плоского (двухмерного) вращения вокруг оси 0X с окружной скоростью iu = – dr/dt = [r, iw] (см. рис. 1, а) при центростремительном ускорении
du/dt = [(iu)²/r]r⁰,
где r ⁰ — единичный радиус-вектор; и одномерного поступательного движения со скоростью u = idr/dt = [r, w] (рис. 1, б). Сечения а и б изображают положение частицы в моменты, сдвинутые на величину шага винтовой траектории

Из рис. 1, а видно, что вращение свободной частицы со скоростью iu приводит к возникновению радиальной вращающейся силы [iK, iu/c], обусловленной упругими свойствами K поля. Эта сила уравновешивает радиальную (центробежную) составляющую силы инерции, связанную с наличием центростремительного ускорения частицы:
(3)   [iK, iu/c] = [m(iu)²/r]r ⁰  или (u/c)K = (mu ²/r)r ⁰.

А из рис. 1, б следует, что поступательное движение частицы порождает циркуляцию силового вектора [u/c, K], который уравновешивает силу инерции частицы в направлении касательной к окружности вращения
(4)   (iu/c)K = mdu/dt,
где iu = – rw. Указанные составляющие полной упругой силы и обеспечивают самоподдержание режима свободного винтового движения частицы.

НАЗАД  <   >  ВПЕРЁД

[Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив]